Title | Stromingsleer forumules |
---|---|
Course | Stromingsleer |
Institution | Universiteit Antwerpen |
Pages | 14 |
File Size | 290.1 KB |
File Type | |
Total Downloads | 57 |
Total Views | 128 |
Download Stromingsleer forumules PDF
STROMINGSLEER GROOTHEDEN Versnelling Kracht Energie Arbeid Impuls Dichtheid Druk
m/s² N=kgm/s² J=kgm²/s² J=Nm=kgm²/s² Ns=kgm/s kg/m³ Pa=N/m²=kg/ms² ; 1 bar= 105 Pa ; 1mbar=1hPa=10²Pa 1mmWK=9.81Pa 1Torr=1mmHg=133,322Pa 1 atm= 1013.25mbar=1,01325 bar 1 at = 0,981 bar 1 psi = 6895 Pa
Dyn. Viscositeitscoëf
F∗Δ h N∗m N = 2 = ∗s=Pas = A∗Δ v m ∗m m² s 1cP=1mPas=10 -3Pas
kg∗m N∗s ∗s s² N∗s∗m m² m² η = = = υ= = s kg kg∗m kg ρ m³
Kin. Viscositeitscoëf
1cSt=10-6 m²/s Debiet
m³/s
Massadebiet
kg/s
EIGENSCHAPPEN VAN VLOEISTOFFEN (EF DEEL 1) THE MPE RATUURSCHAAL Thermische toestand Smeltend zuiver ijs bij gestandaardiseerde atmosferische toestand Kokend zuiver water bij gestandaardiseerde atmosferische toestand Absoluut temperatuurnulpunt
Graden celcius (°C) Graden fahrenheit (°F) Kelvin (K) Rankine (°R)
Celcius 0°C 100°C -273.16°C
5 T C = (T F−32) 9 9 T F = T c +32 5 T K =T c +273 T R=T F +460
Fahrenheit 32°F 212°F -459.69°F
9 TR≅ T K 5 DRUK
p=
d F⊥ dA
dF ⊥= p dA |¿ |= p
atm
+ pov
p¿ |¿ |= p
− p on
atm
p¿ |¿ |= p
atm
+ prel
p¿ DICHTHEID VAN EE N VLOEISTOF Dichtheid (kg/m³)
ρ=
M V
Soortelijk volume (m³/kg)
υ=
dV 1 = dM ρ
Soortelijk gewicht (N/m³)
γ=
dG dM . g =ρ . g = dV dV
Relatieve dichtheid
δ=
G vl M vl ρvl . g ρvl = = = G w M w ρw .V ρ w
ρvl =1000 δ vl DRUK E N TRE MPE RATUURSAFHANKELIJKHEID VAN DICHTHE ID
Compressiemodulus (E)
−Δ V =
−dV =
Compressiecoëfficiënt (χ)
−Δ p 1 V a Δ p of E= E ΔV Va
−dp 1 V dp of E= E a dV Va
dV − Va 1 χ= = dp E −dV = χ V a dp
Tabel 1 p EF 13 gemiddelde compressiecoëfficiënt χm
Δ V =− χ m V a Δ p
p p = pa e χ Kubische uitzettingscoëfficiënt ()
m
(p −p a)
Δ V =β V T Δ T of β= ref
ΔT ΔV VT
ref
d V =β V T dT of β= ref
dT dV VT
ref
Tabel 2 p EF 14 gemiddelde kubische uitzettingscoëfficiënt
Δ V =β m V T ΔT ref
pT =p T e−β
m
(T −T ref )
ref
Temperatuurscoëfficiënt (CT)
ρT = ρT −C T ( T −T ref ) ref
Tabel 3 p EF 15 temperatuurscoëfficiënt EXTRA
Δ V =D Δ h = A Δ h pT =p 20 ∓ temperatuurscoëff . ∆ T
CT =−1000
δ T −δ 20 T −T ref
G=M . g Tabel p EF41 : eigenschappen van water Tabel p EF42: dichtheid en kubieke uitzettingscoëfficiënt van water Tabel p EF43 : dichtheid van kwik
VISCOSITEIT VAN EEN VLOEISTOF (EF DEEL 2) Dynamische viscositeitscoëfficiënt ()
F w =ηA
Veralgemeende viscositeitswet van Newton F=ηA
dv dh
Δv Δh
Schuifspanning in de stromende vloeistof in e richting van de stroming
τ =η
dv dh
(,dv/dh)- diagram : p EF24
υ=
Kinematische viscositeitscoëfficiënt ()
η ρ
Tabel p EF 28 : dynamische viscositeit TEMPE RATUURSAFHANKE LIJKHE ID VAN VISCOSITEIT Richtingscoëfficiënt
m=
W 1−W 2 log T 2 −log T 1
W =log(log (v +0.8 ) ) W x =m ( log T m−logT x )+W m EXTRA
F =F w1 + F w 2
P=F . v EIGENSCHAPPEN VAN GASSEN (EF DEEL 3) Formule van Clapeyron
pV =nRT
Ideaal gas
R=8.3145 J /molK
Algemene gaswet
pV =cte =nR T p1 V 1 p2 V 2 = T1 T2
Van der waalsvergelijking
(
2
p+a
)
n ( V −nb )=nRT V2
met a= volume dat ingenomen wordt door de moleculen zelf in 1 mol van het gas b= de aantrekkingskrachten die tussen de moleculen bestaan
( Reële gassen
Druk p= 1 bar
p+a
)(
)
2 n n V 1− b =nRT 2 V V
pV =KnRT
Correctiefactor K voor lucht T=0°C 1.0
T=100°C 1.0
T=200°C 1.0
20 bar 100 bar
0.9895 0.9699
1.0027 1.0235
1.0064 1.0364
DICHTHEID VAN EEN GAS
pV =nRT =
m RT M
Dichtheid ideaal gas
ρ=
M m =p V RT
Dichtheid reëel gas
ρ=
M m =p KRT V
Luchteigenschappen en US standard atmosphere p EF39 Tabel US atmosphere p EF40
DRUKEVENWICHT EN DRUKKRACHTEN (DE) Drukevenwichtsvergelijking van Euler
f x dx+ f y dy + f z dz dp=ρ ¿ dp=ρ . g . dz
Hydrostatische druk
phydr = ρ. g . h
Mechanische druk
pmech = |¿|= p
Totale druk
F A
atm
|¿|− p
Reële druk
+ phydr + pmech p¿
atm
prel = peff =p ¿
Druk-hoogte evenwichtsvergelijking
p|¿| patm p mech phydr = + + ρ. g ρ . g ρ . g ρ. g ¿ |¿|=h
atm
+h mech +hhydr h¿
DRUKE VENWICHT EN DRUKKRACHTEN P.DE 10 !!
ONDERLINGE DRUKRE LATIE S TSS PUNTE N VAN STILSTAANDE FLUÏDA
pi+1= pi + ρ. g .(hi− hi+1 ) Als
hi= hi+1 dan is
pi= pi+ 1
DRUKKRACHTEN BIJ VE RWAARLOOSBARE HYDROSTATISCHE DRUKVARIATIES
|¿ |= p
+ pmech p¿
atm
F=p . A
p1 V 1 = p 2 V 2 1.VRIJMAKEN! 2. evenwichtsvergelijking DRUKKRACHTEN OP EE N OPPE RVLAK BIJ HYDROSTATISCHE DRUKVARIATIES DE .23
pbodem =ρ . g . hb =cte F z= p b=ρ . g . hb . A 1.VRIJMAKEN 2.evenwichtsvergl (x,y,M) 3. Drukkrachten FD (hydro druk) en FZ (gelijjkmatige druk) DRUKKRACHT OP VERTICALE WAND, RAKEND AAN DE VLOEISTOFSPIEGEL
F D =ρ . g . h z . A Bij rechthoekig opp
h D=
F D =ρ . g .
a . ab 2
2a 3
DRUKKRACHT OP EEN ONDERGEDOMPELDE VERTICALE WAND Gelijkmatige druk
F z= p1 A = ρ. g . h 1 . ab . sinα
Lineair variërende druk
F D ' =ρ . g . a ² b/2. sinα
Tabel p DE27 zwaartepunten, drukkrachten en drukpunten WE T VAN ARCHIME DES Tabel p DE 34: zwaartepunten van volumes EXTRA
H pomp =
Δ p pomp ρ.g
F v =k . x( x=verplaatsing) A=
d²π 4
Afstand tss D en Z (e)
u=e F D Δ h
h=
Δp ρ.g
F=p . A BESCHRIJVING VAN DE IDEALE VLOEISTOFSTROMING CARTE SISCHE COÖRDINATE N
r (t)=x ( t ) e x + y ( t ) e y + z (t) ez e x +v ( t ) e y +w ( t ) V ( t ) =u( t ) ez
{ } dx (t ) dt dy (t ) v( t ) = dt dz (t) w(t )= dt
u ( t )=
Met
e x +a y (t ) e y +a z (t ) a ( t )=a x (t ) ez du (t ) dt dv (t ) Met a y ( t ) = dt dw(t) az ( t) = dt ax( t )=
COÖRDINATENSTE LSE L VAN HUYGE NS
ds V =V e et = dt t
Vn=0 en Vs=V
a =at et + an en at =
dV dV dV ds =V = ds ds dt dt
an =
V² Rk
Stroomlijn
met Rk= kromtestraal van de stroomlijn
{
dV s ∂ V s ∂V s =V s + dt ∂t ∂s dV n −V s ² ∂V n + = Rk ∂t dt
}
Stroomlijn stationaire stroming
MASSA- E N VOLUME DE BIE T
{
dV s ∂V =V ∂s dt dV n −V ² amn = = dt Rk ams =
}
DEBIE T
dq=
dA . dn dt Met
dn =dscosθ
ds =Vdt
dq =VcosθdA =V n dA = V dA ❑
❑
A
A
q=∫ VcosθdA=∫ V n dA MASSADE BIE T
d m=ρVcosθdA= ´ ρV n dA ❑
❑
A
A
m= ´ ∫ ρVcosθdA =∫ ρV n dA VOLUME EN MASSADE BIE T IN DWARSDOOSNEDES
dq =VdA
q=∫ VdA d m=ρVdA ´
m= ´ ∫ ρVdA CONTINUÏTE ITSVE RGE LIJKING VAN E ULE R Algemeen
∂ p ∂(ρu) ∂(ρv ) ∂(ρw ) + + + =0 ∂t ∂x ∂y ∂z
Stationaire stroming
∂(ρu) ∂(ρv) ∂(ρw ) =0 + + ∂z ∂x ∂y
Onsamendrukbare fluïda
∂u ∂v ∂w =0 + + ∂x ∂ y ∂ z
BE WEGINGSVERGE LIJKING VAN EULER
1 ∂ p = du ρ ∂ x dt 1 ∂ p dv f y− = ρ ∂ y dt 1 ∂ p dw f z− = ρ ∂ z dt f x−
{{ } } ∂V 1 ∂p =V ∂s ρ ∂s 1 ∂ p −V ² = f n− ρ ∂n Rk
f s−
EULE R EN BE RNOUILLI
(
)
V2 p +h =0 + ρ . g 2. g
Dynamische evenwichtsvergl van euler
d
Wet van bernouilli voor ideale vl. Stroming
V2 p + h=cte + ρ. g 2. g
{
2
V p +h=cte + H str = ρ . g 2. g p V2 H dw = dn + h= cte +∫ Rk . g ρ. g
}
WE T VAN BERNOUILLI
p v ² p i vi ² + +hi = j + j +h j=H =cte ρg 2 g ρg 2 g DRUKVE RGELIJKING
p+
ρv ² + ρgh= ρgH = cte 2
(Pa)
ENE RGIE VERGE LIJKING
p v² + +hg = Hg =cte ρ g
(J/kg)
DRUKHOOGTE - OF E BE RGIE HOOGTE VERGE LIJKING
p v² +h= H = cte + ρg 2 g
(m)
METHODE p. VS27!!
STATIONAIRE 1-DIMENSIONELE STROMING: BERNOUILLI-CASTELLI (BE)
RE GE L VAN CASTE LLI
m=ρg=ρ ´ Av=cte
ρ=cte→ q = Av =cte π d j² π di ² v i= vj 4 4
Cilindervormige leidingen
v j di² = vi d j ²
´ G=g . ρ .q v =q / A 1 vdA A∫
Gemiddelde snelheid
vm =
Maximale snelheid(vc)
v =v c (1−
2
r 2) R
BE RNOUILLI
p v ² pi vi ² + +hi = j + j +h j=H str =cte ρg 2 g ρg 2 g Leidingsverliezen
H wl =λ
v² l v ² en H =ζ 2g d 2 g of wl
p v ² pi vi ² + +hi −H wl +H p −H afg = j + j +h j ρg 2 g ρg 2 g Hp= opvoerhoogte EXTRA
H stw = v 2=
v2 ² 2g
A1 A2
v1
P=ρ . g . H p . q H p , stat=H p−H w LEIDINGSWEERSTANDEN (LW) Bernoulli
p v ² pi vi ² +hi −H wl + H toegv −H afg = j + j +h j + ρg 2 g ρg 2 g
m=ρ ´ . p=ρ . A . v=cte
Continuïteitsvergl RE YNOLDS
ℜ=
vd υ Als Re < 2000 : laminair Als Re > 3000 : turbulent Als 2000 < Re < 3000 : overgang
ℜkr =2320 v kr =
ℜkr υ 2320 υ = d d
WE E RSTAND IN RE CHTE VOLLE DOG GE VULDE CILINDRISCHE LEIDINGE N
H w=θπdl
Darcy
H w=λ
4 v² . πd ² 2 g
l v² met λ=4 θ d 2g
DE WE E RSTAND IN E EN LE IDING BIJ LAMINAIRE STROMING 1. 2.
Vrijmaken Krachten, evenwicht (F1-F2-F3=0 en F=p.A)
3.
Viscositeitswet van Newton :
4.
Weerstand Hw : H w =
τ =−η
dv dr
Δp ρ.g
v max p1− p2 = R² 2 8 ηl 6. Weerstandscoëfficiënt: λ=64 /ℜ 5.
vm =
WE E RSTAND IN E EN LE IDING BIJ TURBULE NTE STROMING 1.
2.
Stroomsnelheid bij turbulente weerstand
v =v max (1−r /R)1/ 7
a.
Prandtl : als Re
b.
Nikuradse: als Re=3.24.106 ->
r 1 /12 v =v max (1− ) R
Weerstandscoëfficiënt : a. Hydraulische gladde wand als k c. Technisch ruwe wand als k≈
BE PALE N VAN DE WE E RSTANDSCOË FFICIËNT
PRANDTK-NIKURADSE-VON KARMAN Hydraulische gladde wand
1 =2 log ( ℜ √ λ ) −0.8 √λ
Hydraulische ruwe wand
d 1 +1.14 =2lo g k √λ
()
Tekening p LW11 COLEBROOK
(
1 k /d 2.51 + =−2 log 3.71 ℜ √ λ √λ
)
Tekening p LW 12 ZIGRANG EN SYLVESTEN ; SERGHIDES
(
1 k /d 5.02 B =−2 log − ℜ 3.7 λ √
)
k d 13 Met A=log( + ) 3.7 ℜ k d 5.02 A − B=log( ℜ ) 3.7
[
(B− A)² λ= A− c−2 B+ A Met
]
−2
A=−2 log
( k3.7/d + 12ℜ )
B=−2 log
( k3.7/d + 2.51ℜ A )
C=−2 log
( k3.7/d + 2.52ℜ B )
TOEPASSINGEN WE E RSTAND IN RE CHTE CILINDRISCHE LE IDINGEN 3 types -> p LW 14 !! PLAATSE LIJKE LOKALE WE ERSTANDEN Equivalente lengte 1. 2.
leq / D wordt afgelezen in functie van getal van reynolds en R/D leq wordt bekomen door deze waarde te vermenigvuldigen met D
3.
Bij bochten van meer of minder dan 90° wordt de eq. Lengte evenredig met e bochthoek aangepast
H w=ζ
Weerstandscoëfficiënt
ζ=
v² 2g
2Δp ρv ²
Pagina LW 28 ev. EXTRA
Δ p=ρ . g . H w IMPULSWET (IM) VERALGE ME E NDE WET VAN NE WTON – MOME NTUMVE RGL
{
d
F u= ( HB ) ∑ dt u
}
d F u+ ∑ M w M w HB ) U u = ( ∑ dt u '
u'
Voor stationaire stroming wordt de eerste vergl :
F0 = m´ u v u− m´ i v i− G f − pi A i + pu Au
VRIJMAKE N
F omg =− F o=( pi Ai + m´ i p u A u+ m´ u v i )− ( vu ) + Gf SNE LHE ID VAN FROUDE
v s=
v u +v i 2 2
P p=q . ρ . g . H p = m ´
v u −v i ² 2
Pnuttig =F s . v v =ρ . q .(v u−v i ) v v ηth =η F =
η F=
2(v u −v i ) v v Pn = P p (v u +v i )( v u −v i )
2vv vu +v i
´ u−v i )(v s−v v ) Pverlies =P p − Pn=m(v ηwerkelijk = ηF η H ηmech PROPE LLORPROPULSIE IN STILSTAAND FLUÏDUM
Snelheid van froude
v s=
v u +v i 2
Rendement van froude
η F=
vv 2 vv 2 vv = = v s v u+ v v 2 v v + Δ v
Propulsiekracht
F s= m ´ ( v u− v v ) =ρ v s A s ( vu −v v )=ρ v s F s=ρ
πd ² (v −v ) 4 u v
πd ² πd ² v u− v v )( v u + v v )= ρ ( ( v ²− v v ² ) 8 8 u
Propulsievermogen
Pn=F s v v =ρq ( v u− v v )
Geïnduceerd vermogen
v u−v v 2 P p=ρqg H p= ρq 2
2
v u2−v 2 m ´ Pverlies =P p −Pn= m ´ −m ´ ( v u− v v ) v v = (v u−v v )² 2 2 v
Vermogenverlies !!! helikopter : vv=vi...