Fizyki sprawko Siatka dyfrakcyjna SEM 2 PDF

Preview

Summary

Download Fizyki sprawko Siatka dyfrakcyjna SEM 2 PDF

Description

SPRAWOZDANIE Uniwersytet Technologiczno-Przyrodniczy im. Jana i Jędrzeja Śniadeckich w Bydgoszczy

Wydział Telekomunikacji, Informatyki i Elektrotechniki

Przedmiot:

Fizyka – Laboratorium

Rok:

I

Kierunek:

Elektrotechnika

Tytuł ćwiczenia: Numer ćwiczenia: Sprawozdanie wykonał (imię i nazwisko): Data wykonania ćwiczenia: Podpis autora sprawozdania:

Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej za pomocą światła laserowego O5

Semestr:

II

Miłosz Laskowski Michał Szadłowski 26.05.2019

Data oddania sprawozdania:

6.06.2019

1. Cel ćwiczenia / wstęp teoretyczny 1. Falowy charakter światła. Światło jest falą elektromagnetyczną rozchodzącą się w próżni ze stałą prędkością c. Jest rozchodzącym się w przestrzeni zaburzeniem pola elektromagnetycznego. Do celów optycznych potrzebne jest jedynie opisanie w czasie wektora elektrycznego fali świetlnej równaniem (dla fali biegnącej w kierunku osi x):    t x E E 0 sin 2      0     T  2.

Zasada Hyghensa.

Jest ona oparta na konstrukcji geometrycznej i nie daje tak pełnego obrazu jak elektromagnetyczna teoria Maxwella. Brzmi ona: każdy punkt, który fala napotyka na swojej drodze staje się źródłem nowej fali kulistej; położenie fali można odczytać jako styczną do fal cząstkowych. Jest to podstawa wyjaśnienia zjawisk dyfrakcji i interferencji. 3.

Interferencja.

Jest to wzajemne nakładanie się fal. W określonym punkcie przestrzeni nastąpi wzmocnienie lub wygaszenie amplitudy w zależności od faz fal w tym punkcie. a) Warunkiem na wygaszenie się wzajemne dwóch fal jest odwrotność ich faz, czyli różnica odległości od źródeł musi być równa połowie wielokrotności długości fali. b) Warunek zaś konieczny do wygaszenia się dwóch fal to zgodność ich faz, czyli różnica odległości od źródeł musi być równa całkowitej wielokrotności długości fali. Chociaż interferencja zachodzi dla dowolnych fal to stały w czasie obraz interferencyjny można zaobserwować jedynie dla źródeł spójnych (o stałej w czasie różnicy faz).

4.

Dyfrakcja.

Jest to zjawisko ugięcia się fali zauważalne, gdy przechodzi ona przez szczelinę o rozmiarach porównywalnych z długością fali. 5.

Laser – Co to takiego? Charakterystyka oraz ogólna budowa laserów. Wyraz laser jest skrótem pełnej angielskiej nazwy mechanizmu jego działania: Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmacnianie światła przez wymuszoną emisję promieniowania. Laser jest urządzeniem wytwarzającym światło różniące się bardzo od zwyczajnego. Czym różni się światło lasera od zwykłego? Zwyczajne światło, które widzimy jako białe, w rzeczywistości jest mieszaniną wielu różnokolorowych promieni o różnych długościach fali. Natomiast światło lasera jest monochromatyczne (jednobarwne), czyli składa się wyłącznie z promieni o jednakowej długości fali i jest widoczne w postaci wiązki o bardzo czystym kolorze. Fale zwykłego światła rozchodzą się w sposób nieregularny, ich wierzchołki i doliny nie są ze sobą zgodne, natomiast światło lasera jest spójne, czyli składa się wyłącznie z promieni o identycznej długości fali, biegnących w tym samym kierunku i zsynchronizowanych ze sobą. Zwykłe światło rozchodzi się ze źródła w różnych kierunkach. Dlatego średnica plamy światła latarki na ścianie jest tym większa, a jasność tej plamy tym mniejsza, im dalej odsunie się latarkę od ściany. Wiązka światła lasera natomiast nie rozszerza się i pozostaje spójna nawet na bardzo długim dystansi W laserach wykorzystuje się dwoisty charakter światła, które zachowuje się i jak fala, i jak cząsteczki. Najmniejsza cząstka światła nosi nazwę fotonu. Fotony zachowują się trochę jak fale, trochę jak cząstki. Każdy foton niesie pewną ilość energii. W laserze atomy lub cząsteczki oddają część swojej energii w postaci fotonów świetlnych. Ale żeby ją oddać, muszą zostać najpierw wzbudzone, czyli wprowadzone na wyższy poziom energetyczny. W laserze uprzednie doprowadzanie energii odbywa się na przykład przez włączenie prądu elektrycznego. Nazywa się to "pompowaniem" lasera. Doprowadzona energia gromadzi się w ośrodku laserującym i zostaje zużyta do wzbudzenia, czyli wprowadzenia na wyższy poziom energetyczny jego atomów. Atomy zawsze mają skłonność do przechodzenia do najniższego poziomu energetycznego, wkrótce więc niektóre z nich oddadzą nadmiar energii przez wysłanie fotonu. Fotony te zderzają się z innymi atomami, pobudzając je z kolei do emisji następnych fotonów, których liczba szybko narasta w lawinowej reakcji. Reakcję tę potęgują lustra na obu końcach rury, odbijając fotony tam i z powrotem, pobudzając coraz więcej atomów do emisji światła. Rura lasera zawiera ośrodek laserujący (może to być ciało stałe, gazowe lub ciekłe) i jest z obu stron zamknięta lustrami. W czasie pompowania lasera atomy ośrodka laserującego są wzbudzane i zaczynają oddawać fotony światła. Światło to jest odbijane tam i z powrotem, wskutek czego coraz więcej atomów wysyła fotony, aż wreszcie światło opuszcza rurę przez otwór z jednej jej końca.

2

2. Przebieg ćwiczenia / obliczenia Dokładności przyrządów: 

Miara 1mm



Ekran położenia 1mm Tab 1. Tabela pomiarowa

Lp 1 2 3 4 5 6 7



Rząd[n ] 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2

l [cm] 118,8 118,8 108,8 108,8 98,8 98,8 88,8 88,8 78,8 78,8 68,8 68,8 58,8 58,8

XL[cm

XP[cm

] 11,3 23,1 10,4 20,2 9,4 19,4 8,4 17,4 7,5 15,4 6,6 13,4 5,6 11,5

] 11,2 23 10,3 20,7 9,3 18,6 8,4 16,7 7,4 14,9 6,4 12,9 5,5 11,1

X[cm]

d[nm]

11,25 23,05 10,35 20,45 9,350 19,00 8,400 17,05 7,450 15,15 6,500 13,15 5,550 11,30

7000,7 6930,2 6969,3 7145,8 7005,3 6989,8 7008,3 7000,4 7012,1 6991,5 7017,0 7031,2 7023,5 6994,4

Wzór roboczy: n∙ λ ∙ √ x +l x 2

d=¿



2

Niepewność typu B

Miara umożliwiała odczyt z dokładnością do 0,001m dokładnie taką samą dokładność odczytu umożliwia ekran położenia:



U B=

∆ gr

√3

=

0,001 =0,000577 m √3

Tab.2 Obliczenia niepewności pomiarowej Rząd 1 2

d[nm] 7000,7 6930,2

E=(d-Średnia d) -7,8 -78,3

E2 [nm] (dla d1) 61,40

E2 [nm] (dla d2) 6136,5 3

1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2

6969,3 7145,8 7005,3 6989,8 7008,3 7000,4 7012,1 6991,5 7017,0 7031,2 7023,5 6994,4

-39,2 137,3 -3,2 -18,7 -0,2 -8,1 3,6 -17,0 8,5 22,7 15,0 -14,1

1539,4 18841,5 10,47 351,03 0,0556 66,19 12,70 290,22 71,64 513,67 223,92 199,82

7008,535714

1919,64

26398,8

średnia

Suma d1

Suma d2

Niepewność typu A: 

√ U (d ) = √

UA(d1) =



A

2

√

Σ E2 1919,64 =¿ −9 = 6,76061nm = 6,76061 ∙10 m 7∙6 n ( n−1 )

√

26398,8 Σ E2 =¿ 25,0708nm =25,0708 ∙10−9 m = 7 ∙ 6 n ( n−1 )

Niepewność typu C : 

UC(d1)

¿ √ (6,76061 ∙10−9)2 +( 0,000577 )2=¿ 0,577mm



UC(d2)

−9 2 2 ¿ √ (25,0708 ∙10 ) +(0,000577 ) =¿ 0,577mm

Dla pomiaru nr.4:

 

∂d = ∂x

(√

1

− 2

√ x 2+ l2

)

∙ n ∙ λ=¿ -0,061076mm 2 x x 2 +l n ∙ λ ∙l ∂d =¿ 0,00584mm = ∂l x ∙ √ x2 +l 2

√ √

2

2



UC(d1) ¿ ( ∂ d ) ∙(U c (d 1))2+( ∂ d ) ∙(U c (d 1))2=¿ 34,185nm



2 2 UC(d2) ¿ ( ∂ d ) ∙ (U c ( d 2))2+( ∂ d ) ∙(U c (d 2))2=¿ 34,185nm

∂x

∂x

∂l

∂l

4

Wynik czwartego pomiaru Rząd 1 d1=(7008,3±34,185) nm

Rząd 2 d2=(7000,4±34,185) nm u A2 +u2B=¿ √6,7 2+ 34 2 ∙ 10−9 m=34,48 nm u c ( d ) = √¿

1 1 1 ∙=147,92 n= = mm d 0,00676061 U C ( n )=

1 34,65 1 ∙ U c( d ) = =7,72 2 mm d2 (67,6061) ∙ d=(147,92±7,72)

1 mm

3.Wniosek Błędy powstałe przy wyznaczaniu stałej siatki dyfrakcyjnej mogły powstać z powodu słabej widoczności prążków na ekranie, co w wyniku mogło wpłynąć na dokładność odczytu. Przy pomocy tego samego układu można wyznaczyć długość fali innego nieznanego źródła, pod warunkiem, że znamy stałą siatki dyfrakcyjnej.

5...