Title | Práctica VI |
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Author | Karla Emilia Vega |
Course | Óptica |
Institution | Instituto Politécnico Nacional |
Pages | 6 |
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PRÁCTICA VI
Caracterización de parámetros ópticos en sistemas compuestos y lentes gruesas
Karla Emilia Verdugo Vega Laboratorio de Física 4FV2B Miércoles 2 de diciembre del 2020
Escuela Superior de Física y Matemáticas
principales H y H’’; una lente delgada significa d =
RESUMEN En esta práctica por medio de dos métodos experimentales,
se
analizan
y
aplican
las
expresiones que sirven para encontrar las distancias
0 de manera que H y H’’ coinciden con el plano de la lente delgada. La convención de signos es ahora:
focales de lentes gruesas a través de montajes con lentes gruesas que forman parte de sistemas ópticos compuestos (SOC) de una sola lente. OBJETIVOS Determinar puntos ópticos principales de sistemas compuestos en la aproximación gaussiana.
En la aproximación gaussiana (ángulos pequeños), los planos principales H y H’ ’se definen como:
H es el plano principal primario obtenido como la
MARCO TEÓRICO
intersección
de
todos
los
rayos
paralelos
Una lente gruesa es aquella cuyo espesor no es
provenientes de 1, con la proyección hacia atrás de
despreciable en comparación con su longitud(es)
los rayos que convergerían (divergirían) en
focal(es).
F’ después de atravesar el SOC.
Un sistema óptico compuesto (SOC) es aquel que está constituido por una o varias lentes gruesas y/o delgadas.
H’ es el plano principal secundario obtenido como la intersección de todos los rayos paralelos provenientes de 3, con la proyección hacia atrás de los rayos que convergerían (divergirían) en F después de atravesar el SOC.
N y N ’son los puntos nodales del SOC, que quedan definidos como aquellos puntos para los cuales todo rayo incidente que (se propague hacia el Para una lente gruesa o SOC, las fórmulas de Gauss de lentes delgadas siguen valiendo salvo un cambio respecto de la interpretación de distancias.
referidas
a
los
desviación angular respecto al eje óptico. Cuando el índice de refracción es el mismo antes y después del SOC (en 1 y 3), entonces N y N ’ coincidirán con
En la figura, todas las distancias ahora están convencionalmente
centro óptico) emerja del SOC no sufra ninguna
planos
H y H ’.
Un SOC puede considerarse como formado por 2 superficies refractoras esféricas separadas por una distancia d entre sus vértices por lo que la expresión para los puntos conjugados puede ser puesta en la forma gaussiana:
siempre y cuando so y si estén medidos desde el primer
y
segundo
planos
principales
respectivamente . La distancia foca f puede encontrarse también por la expresión newtoniana :
Experimento 2 METODOLOGÍA INSTRUMENTACIÓN Experimento 1 Espejo Pantalla
PROCEDIMIENTO
SOC Fuente de luz
Experimento 1
Rendija
Método del doble desplazamiento
Experimento 2
i) Se utilizará el método de autocolimación. De
Láser
acuerdo al arreglo experimental con la ayuda
SOC
de un espejo, localizar el punto focal primario
Montura
F. Con la ayuda del riel óptico y su
Pantalla
escala anotar las posiciones de la rendija, el
ARREGLO EXPERIMENTAL
espejo y el SOC, tomando en cuenta en este
Experimento 1
último sus dimensiones y bordes.
ii) Sustituir el espejo por una pantalla y
la pantalla se mueve lateralmente, entonces
desplazar hacia la derecha el SOC hasta que
desplazar el SOC sobre su montura y repetir
se forme
los giros hasta que la imagen sobre la pantalla
en pantalla una imagen nítida de la rendija.
ya no se mueva, entonces el centro de giro es
A la distancia así desplazada la denotaremos
uno de los puntos principales, en este caso H.
como xo
Invertir la cara de incidencia del SOC al láser
iii) Poner la lámpara y la rendija en la posición
para repetir el procedimiento y encontrar H’.
B y el espejo en la posición A, Repetir el punto el primer paso y determinar F’ iv) Sustituir la pantalla en punto A y repita (ii) para obtener xi Realizar el procedimiento completo al menos cuatro veces y llenar la siguiente tabla de datos
Obtener f ± Δf Hacer un gráfica de la localización de todos los puntos F, F’,H y H’ y de las distancias focales, anotando las dimensiones en centímetros para los 2 experimentos.
Obtener f ± Δf y comparar datos con el del fabricante
DATOS Y RESULTADOS Experimento 1 La
Experimento 2
Método del deslizador nodal Montar el arreglo experimental y con la ayuda de un láser y una pantalla localizar el mejor punto de enfoque del SOC sobre la pantalla. Aplicar giros pequeños al SOC (indicada como la flecha curva en la figura). Si la imagen sobre
tabla
de
datos
mostrada
en
procedimiento queda como n
xo
xi
xoxi =f2
f(cm)
1
25.3
24.8
627.44
25.05
2
25.8
25.5
657.9
25.65
3
24.1
22.2
535.02
23.13
4
22.2
22.9
508.38
22.55
el
Calculando el valor promedio de la distancia
𝐸% = |(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙 − 𝑣𝑎𝑝𝑟ó𝑥 )/(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙 )| ∗ 100 = 1.591%
focal f obtenemos
Experimento 2 f =24.095
Los datos obtenidos fueron
Y luego se tiene que 2 Σ(fi-f)
Δf = √ n
𝐅𝐇
n
=1.2892
Por lo tanto f ± Δf=24.095±1.2892
Comparando el valor promedio y los datos del fabricante tenemos un error porcentual igual a 𝐸% = |(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙 − 𝑣𝑎𝑝𝑟ó𝑥 )/(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙 )| ∗ 100 = 20.47%
18.3
3.4
18.8
2
18.8
17.6
2.1
18.2
3
17.5
20
2.7
18.75
4
19.3
20.5
2.7
19.9
Promediando los valores de f f = 18.9125 De donde
Y grafiquemos x vs y para obtener como pendiente de la gráfica el valor aproximado de f2 y = 412.83x + 40.861 26
Y (cm)
25 24 23 -0.044
-0.042
-0.04
2 Σ(fi-f)
n
=.616821
Por lo tanto
X=1/xi y y=x 0
-0.046
f(cm)
19.3
Δf = √
Propongamos el cambio de variable
𝐇𝐇′
1
Tomando f=20cm como valor real
X vs Y
𝐅′𝐇′
22 -0.038
X(cm)
Entonces a partir de la gráfica el valor más cercano a f es
f ± Δf=18.9125 ±.616821
Comparando el valor promedio y los datos del fabricante tenemos un error porcentual igual a 𝐸% = |(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙 − 𝑣𝑎𝑝𝑟ó𝑥 )/(𝑣𝑟𝑒𝑎𝑙)| ∗ 100 = 5.4125% Tomando f=20cm como valor real De acuerdo al diagrama mostrado en la sección del marco teórico tenemos que la distancia entre F y H es la distancia focal f y la distancia entre H’ y F’ es la distancia focal f´ vs f y F′H ′ vs f’ de forma que Grafiquemos FH la pendiente de la ecuación lineal de mejor aproximación a dichas gráficas debe aproximarse
f=20.3182
a 1, considerando que f y f’ tienen el mismo valor
Calculando este error porcentual tenemos
de acuerdo a los datos del fabricante.
puede deber a que se promediaron los valores de
FH vs f 20.5 20 19.5 19 18.5 18 17.5 17 17.5
y = 0.9478x + 1.0872
FH Y F’H’ que representan las distancias focales f y f’ respectivamente y cuyos valores reales son, por hipótesis, los mismos. Fue un mejor resultado al comparar el valor promedio entre f y f’ que directamente hacerlo con los promedios de f y de f’ por separado.
18
18.5
19
19.5
20
20.5
Ahora, al utilizar el modelo matemático de la y = 1.3643x - 6.5268
F'H' vs f' 21 20.5 20 19.5 19 18.5 18 17.5
ecuación de Gauss en este experimento, se esperaba obtener 1 en el valor de la pendiente de la ecuación que representa la mejor aproximación a los datos graficados. Funcionó mejor en la gráfica de FH vs f al tener un valor de .9478. En la segunda
18
18.5
19
19.5
20
fue de 1.34. Sin embargo, creo que hubiese sido necesario tomar más datos para estas distancias en
DISCUSIÓN Y CONCLUSIONES En el primer experimento se obtuvo un mejor error porcentual al comparar los valores haciendo el
favor de una mejor representación de los valores reales REFERENCIAS
cambio de variable que al comparar los valores con el promedio obtenido de la tabla. Éste último fue de 20.4%, un valor elevado. Esto se pudo deber a errores de medición pues es difícil determinar en la pantalla cuál es el punto en el que la luz ya se ve perfectamente enfocada. Pero en general se puede decir que para mejorar los resultados es mejor utilizar el modelo que incluye la ecuación de Newton para aproximar los valores de f. En el segundo experimento se obtuvo un mejor error porcentual de 5.1% aproximadamente. Esto se
Jiménez, M. (2018) La óptica de un sistema de lentes gruesas: Su aplicación al ojo humano. Revista Cubana
de Física. Recuperado de: http://www.revistacubanadefisica.org/RCFextradata/Old Files/2018/Vol.35_No.1/RCF_35_1_32.pdf RESNICK, R., HALLIDAY, D., & KRANE, K. (1992). Physics.
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