Title | Equilibrio de un cuerpo rigido en tres dimensiones 11 |
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Author | Eat Nani |
Course | Estática |
Institution | Universidad Politécnica de Guanajuato |
Pages | 6 |
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones.
Ejemplo 3.101. Problema 5-77 del Hibbeler. Décima Edición. Página 250. Ambas poleas están fijas a la flecha y conforme ésta gira con velocidad angular constante, la potencia de la polea A es transmitida a la polea B. Determine la tensión horizontal T existente en la banda sobre la polea B y las componentes de reacción x, y, z en la chumacera lisa C y en la chumacera de empuje D si 0 . Las chumaceras están alineadas correctamente y ejercen sólo fuerzas de reacción sobre la flecha. Both pulleys are fixed to the shaft and as the shaft turns with constant angular velocity, the power of pulley A is transmitted to pulley B. Determine the horizontal tensión T in the belt on pulley B and the x, y, z components of reaction at the journal bearing C and thrust bearing D if 0 . The bearings are in proper alignment and exert only force reactions on the shaft.
Solución. Punto C (Cojinete): La reacción consiste en dos componentes de fuerza (no ejerce fuerza de empuje axial) y sus valores son Cy y Cz. Punto D (Cojinete): La reacción consiste en tres componentes de fuerza y sus valores son Dx, Dy y Dz. Se dibuja el diagrama del cuerpo libre sobre la figura, mostrándose las reacciones en los puntos C y D, la tensión en la polea A y la tensión en la polea B.
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones.
Ecuaciones de equilibrio:
F 0 C + F1 + F2 + F3 + T + D = 0 (Cy j + Cz k) + (– 65 k) + (– 80 k) + (T j) + (50 j) + (Dx i + Dy j + Dz k) = 0 Cy j + Cz k – 65 k – 80 k + T j + 50 j + Dx i + Dy j + Dz k = 0 Al agrupar las componentes: Dx i + (Cy + T + 50 + Dy) j + (Cz – 65 – 80 + Dz) k = 0 Dx i + (Cy + T + 50 + Dy) j + (Cz – 145 + Dz) k = 0 La ecuación vectorial anterior conduce a las ecuaciones escalares siguientes: Componente i: Dx = 0 Componente j: Cy + T + 50 + Dy = 0 (1) Componente k: Cz – 145 + Dz = 0 (2) Condición de equilibrio.
M
D
0
Se han elegido los siguientes vectores para el cálculo del momento.
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones.
rDB F3 rDB T rDA F1 rDA F2 rDC C 0
Vector posición trazado desde el punto D hacia el punto B. r = Vector DB Coordenadas del punto D: D ( 0 , 0 , 0 ) Coordenadas del punto B: B ( 0.2 , 0 , 0.15 ) Vector DB. rDB = (0.2 – 0) i + (0 – 0) j + (0.15 – 0) k rDB = 0.2 i + 0 j + 0.15 k Vector posición trazado desde el punto D hacia el punto B´. r = Vector DB´ Coordenadas del punto D: D ( 0 , 0 , 0 ) Coordenadas del punto B´: B´ ( 0.2 , 0 , – 0.15 ) Vector DB´. rDB´ = (0.2 – 0) i + (0 – 0) j + (–0.15 – 0) k rDB´ = 0.2 i + 0 j – 0.15 k Vector posición trazado desde el punto D hacia el punto A. r = Vector DA Coordenadas del punto D: D ( 0 , 0 , 0 ) Coordenadas del punto A: A ( 0.2 + 0.25 , –0.08 , 0 ) A ( 0.45 , –0.08 , 0 ) Mecánica Vectorial. Ing. Willians Medina.
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
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Vector DA. rDA = (0.45 – 0) i + (– 0.08 – 0) j + (0 – 0) k rDA = 0.45 i – 0.08 j + 0 k Vector posición trazado desde el punto D hacia el punto A´. r = Vector DA´ Coordenadas del punto D: D ( 0 , 0 , 0 ) Coordenadas del punto A´: A´ ( 0.2 + 0.25 , 0.08 , 0 ) A´ ( 0.45 , 0.08 , 0 ) Vector DA´. rDA´ = (0.45 – 0) i + (0.08 – 0) j + (0 – 0) k rDA´ = 0.45 i + 0.08 j + 0 k Vector posición trazado desde el punto D hacia el punto C. r = Vector DC Coordenadas del punto D: D ( 0 , 0 , 0 ) Coordenadas del punto C: C ( 0.2 + 0.25 + 0.3 , 0 , 0 ) C ( 0.75 , 0 , 0 ) Vector DC. rDC = (0.75 – 0) i + (0 – 0) j + (0 – 0) k rDC = 0.75 i + 0 j + 0 k
i j k i j 0.2 0 0.15 0.2 0 0 50 0 0 T i j 0.75 0 0 Cy
k i j k i j k 0 0.45 0.08 0 0.15 0.45 0.08 0 0 0 0 0 65 80
k 0 0 Cz
(–7.5 i + 10 k) + (0.15 T i + 0.2 T k) + (5.2 i + 29.25 j) + (– 6.4 i + 36 j) + (– 0.75 Cz j + 0.75 Cy k) = 0 –7.5 i + 10 k + 0.15 T i + 0.2 T k + 5.2 i + 29.25 j – 6.4 i + 36 j – 0.75 Cz j + 0.75 Cy k = 0 Al agrupar las componentes: Mecánica Vectorial. Ing. Willians Medina.
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones.
(–7.5 + 0.15 T + 5.2 – 6.4) i + (29.25 + 36 – 0.75 Cz) j + (10 + 0.2 T +0.75 Cy) k = 0 (6.3 + 0.15 T) i + (65.25 – 0.75 Cz) j + (10 + 0.2 T +0.75 Cy) k = 0 La ecuación vectorial anterior conduce a las ecuaciones escalares siguientes: Componente i: – 8.7 + 0.15 T = 0 (3) Componente j: 65.25 – 0.75 Cz = 0 (4) Componente k: 10 + 0.2 T + 0.75 Cy = 0 (5) De la ecuación (3): 0.15 T = 8.7 T = 58 N De la ecuación (4): 0.75 Cz = 65.25 Cz = 87 N De la ecuación (5): 0.75 Cy = –10 – 0.2 T
Cy
10 0.2T 0.75
Cy
10 0.2 (58) 0.75
Cy
10 11.6 0.75
Cy
21.6 0.75
Cy = – 28.8 N Reacción en el punto C. C = (0 i – 28.8 j + 87 k) N Reacción en el punto D. De la ecuación (1): Dy = – Cy – T – 50 Dy = – (– 28.8) – 58 – 50 Dy = 28.8 – 58 – 50 Mecánica Vectorial. Ing. Willians Medina.
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Capítulo 3. Equilibrio de cuerpos rígidos.
Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones.
Dy = – 79.2 N De la ecuación (2): Dz = 145 – Cz Dz = 145 – 87 Dz = 58 N Reacción en el punto D. D = (0 i – 79.2 j + 58 k) N
Este ejercicio forma parte de una serie de ejercicios resueltos paso a paso acerca del tema de Equilibrio de un cuerpo rígido en tres dimensiones, de la asignatura Mecánica Vectorial. El acceso a estos archivos está disponible a través de: http://www.tutoruniversitario.com/
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