Nemś,termodynamika, Wzory do teorii PDF

Preview

Summary

Wzory do teorii z podstaw termodynamikimV v - objętość właściwa [m 3 /kg]v1 ρ - gęstość [kg/m 3 ]mU u - energia wewnętrzna właściwa [J/kg]21VVL1,2 p(V) dV - praca zewnętrzna przemiany [J]m TQ c  - ciepło właściwe [J/(kg K)]dTdu cv - ciepło właściwe przy stałej objętości [J/(kg K)]ucv T ...

Description

Wzory do teorii z podstaw termodynamiki

v

V - objętość właściwa [m3/kg] m

ρ

1 - gęstość [kg/m3] v

u

U - energia wewnętrzna właściwa [J/kg] m V2

L1,2  p(V) dV - praca zewnętrzna przemiany [J] V1

Q c - ciepło właściwe m T cv 

[J/(kg K)]

du - ciepło właściwe przy stałej objętości [J/(kg K)] dT

u c v T - przyrost właściwej energii wewnętrznej układu

[J/kg]

i c p T - przyrost entalpii właściwej układu [J/kg]

pV = mRT ,

pv = RT,

p  R T ρ

- równanie gazu doskonałego Clapeyrona

Q U  L1,2 - równanie wynikające z I zasady termodynamiki dla układu zamkniętego

Q U  L 1,2 



2

m  w 2  w1 2

2

  m g  h

2

- h 1  - dla układu otwartego

U U 2  U 1 - różnica energii wewnętrznych I  U  p V

[J]

- definicja entalpii [J]

Q I  L t1,2 - inna postać równania z różnicą entalpii p2

L t1,2  V(p) dp - praca techniczna przemiany [J] p1

I I 2  I1 - różnica entalpii dS 

dQ T

- entropia [J/K]

[J]

S2

 Q   T S dS - przyrost ciepła [J] S1

Q Q 2  Q 1

Przemiany termodynamiczne a) izobaryczna (p=const) V1 T1  V 2 T2

, L1,2 m R  T2  T1  , Lt1,2 = 0, Q1,2  m c p  T2 - T1  , S1,2 m c p ln

T2 T1

b) izochoryczna (V=const) p1 T  1 p2 T2

,

L1,2 0 ,

L t1,2 V  p1  p 2  , Q1,2  m c v  T2 - T1  ,

S1,2  m cv ln

c) izotermiczna (T=const) p1 V1 p 2 V2 , L 1,2 L t1,2 p1 V1 ln

p1 , p2

S1,2 m R ln

Q1,2 L1,2 ,

p1 p2

d) adiabatyczna (Q=const) 1  

    p1 V1  p 2 V2 , T1 V1 T 2 V 2 , 1

L 1,2 

m R T1 κ -1

 T 1 - 2  T1

  , 

1

T1 p1

L t1,2  κ L1,2

T2 p 2

1  

, κ

1 n n

,

cp cv

, R c p  c v

, Q1,2 0

e) politropowa p1 V1n p2 V2 n , T1 V1n

L 1,2 

lg n

m R T1 n -1

p2 p1

 T 1 - 2  T1

1

  , 

ηt 

n

p 2  V1   T  n -1    2  ,  p 1  V2   T1 

V1 V2 Obiegi termodynamiczne lg

T1 p1 n  T2 p 2

, Q1,2  m c  T2  T1  ,

L t1,2 n L1,2

n

,

1 n



T2 V2 n 1 ,

Lzob Q1  Q 2  Q1 Q1

1 -

Q2 Q1

n-κ c c v  n -1

- sprawność termiczna silnika

S 1,2 m c ln

T2 T1

T2 T1

η t 1 -

t 

p2 p1

T1 T2

- dla idealnego silnika Carnota, gdzie T2 > T1

- spręż (przemiana adiabatyczna)



V1 V2

- stopień sprężania (przemiana adiabatyczna)



V3 V2

- stopień obciążenia (przemiana izobaryczna)



p3 p2

- stopień izochorycznego wzrostu ciśnienia (przemiana izochoryczna)...