Title | PH0301 - Chapitre 02 - Le théorème d\'Ampère |
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Author | Matthieu CAUJOLLE |
Course | Physique générale |
Institution | Université de Reims Champagne-Ardenne |
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Cours de physique - Magnétostatie PH0301
Le théorème d'Ampère
FLUX DU CHAMP MAGNETIQUE, CIRCULATION DU CHAMP MAGNETIQUE...
PH0301
Chapitre 2 : Théorème d’Ampère
Chapitre 2 : THEOREME D’AMPERE A. FLUX DU CHAMP MAGNETIQUE 1)
Conservation du flux magnétique
Considérons une surface (S) quelconque s’appuyant sur une courbe (C) fermée et orientée, c’est-àdire pour laquelle on peut définir localement un élément de surface 𝑑𝑆 = 𝑑𝑆𝑛, 𝑛 est un vecteur unitaire normal à la surface 𝑑𝑆 et orientée vers l’extérieur. dS Le flux du champ magnétique à travers la surface (S) est fermée vaut S = S1 + S2
. 𝑑𝑆 = 0 𝜙𝐵 = ∯ 𝐵 𝑆
S1
. 𝑑𝑆 = ≠ ∯𝐸 𝑆
S2
𝑄𝑖𝑛𝑡 𝜀0
Cette loi est générale et reste variable même en régime variable.
2)
Ligne de champ
Définition : Une ligne de champs (ou ligne de force) d’un champ de vecteurs quelconques est une courbe C de l’espace telle qu’en chacun de ses points, le vecteur y soit tangent. ∧ 𝑑𝑙 = 0 𝐵 3)
Ligne de champ magnétique
La conservation du flux magnétique implique que les lignes de champ magnétique se referment sur elles-mêmes. Aimant
Fil infini
Solénoïde
Terre
Semestre 3
2014-2015
PH0301
Chapitre 2 : Théorème d’Ampère Le pôle nord géométrique est un pôle sud magnétique et vice versa.
B. CIRCULATION DU CHAMP MAGNETIQUE 1)
Circulation du champ autour d’un fil infini
Nous avons vu que le champ magnétique 𝐵 créé par un fil infini en un point 𝑀(𝜌, 𝜃, 𝑧) s’écrit en coordonnées cylindriques. 𝜇 𝐼 = 0 𝑢𝜃 𝐵 2𝜋𝜌 Considérons maintenant une autre courbe fermée quelconque (C) qui fournit un déplacement élémentaire 𝑑𝑙 le long de cette courbe. En coordonnées cylindriques, 𝑑𝑙 = 𝑑𝜌𝑢 𝜌 + 𝑑𝜃𝑢 𝜃 + 𝑑𝑧𝑢 . 𝑧 La circulation de 𝐵 sur la courbe fermée C vaut alors 𝜇 𝐼 . 𝑑𝑙 = ∮ 0 𝜌𝑑𝜃𝑢 . 𝜃 ∮𝐵 𝜃 𝑢 𝐶 𝐶 2𝜋𝜌 Donc 𝑑𝜃 . 𝑑𝑙 = 𝜇0 𝐼 ∮ ∮𝐵 𝐶 2𝜋 𝐶 2 cas se présentent : 1er cas : si C n’enlace pas le fil ∮ 𝑑𝜃 = 0 ⟹ ∮ 𝐵. 𝑑𝑙 = 0 𝐶
𝐶
2ème cas : si C enlace le fil une fois, deux fois, N fois . 𝑑𝑙 = 𝜇0 𝑁𝐼 ∮𝐵 𝐶
2)
Le théorème d’Ampère
sur une courbe fermée est donc directement reliée au courant qui traverse la La circulation de 𝐵 surface délimitée par cette courbe. Théorème d’Ampère : . 𝑑𝑙 = 𝜇0 𝐼𝑖𝑛𝑡é𝑟𝑖𝑒𝑢𝑟 ∮𝐵 𝐶
𝐼𝑖𝑛𝑡é𝑟𝑖𝑒𝑢𝑟 = 𝐼1 + 𝐼2 − 𝐼2 = 𝐼1 Donc
I1
I2
C
. 𝑑𝑙 = 𝜇0 𝐼1 ∮𝐵 𝐶
Semestre 3
2014-2015
PH0301
Chapitre 2 : Théorème d’Ampère 3)
Calcul du champ magnétique
Formule de Biot et Savart : créé par des petits éléments de circuits Il faut faire l’addition vectorielle de vecteurs 𝑑𝐵 Le théorème d’Ampère : sur un contour choisi et fermé, il y’a donc une Il faut être capable de calculer la circulation de 𝐵 symétrie relativement simple des courants. Exemple :
𝜋′ plan perpendiculaire au tableau et un plan d’antisymétrie 𝐵 ∈ π′ C : contour fermé passant par M et centré sur le cercle infini.
I C ρ
xM
. 𝜃 ∮ 𝐵 . 𝑑𝑙 = ∮ 𝐵(𝜌)𝑢 𝜃 𝑑𝑙𝑢 𝐶
𝜋 I
𝐶
= 𝐵(𝜌) ∮ 𝑑𝑙 𝐶
= 𝐵(𝜌)2𝜋𝜌 = 𝜇0 𝐼 𝜇 𝐼 Donc 𝐵(𝜌) = 0 2𝜋𝜌
Semestre 3
2014-2015...