Title | Determinación de la entalpía de vaporización de líquidos. |
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Course | Química avanzada |
Institution | Educación Secundaria (Argentina) |
Pages | 11 |
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Trabajo practico en el cual se determina la entalpia de vaporización del acido acético, pero es el mismo camino para cualquier otro liquido....
ACTIVIDAD ESPECIAL Nº3 Determinación de la entalpía de vaporización de líquidos.
Sustancia a evaluar: Ácido Acético (CH3CO2H) líquido a presión atmosférica.
Fecha de entrega: Lunes 26 de Octubre.
INTRODUCCIÓN En esta actividad práctica se utilizarán datos experimentales de presiones de ácido acético (líquido) a presión atmosférica a distintas temperaturas, en rangos lejanos a los de latemperaturacrítica. Utilizando los conceptos de equilibrio de fases en sistemas de un componente y la ecuación de Clapeyron, el alumno deberá calcular la entalpía molar promedio de cambio de fase correspondiente a cada sustancia en el rango de temperaturas estudiado.
PROCEDIMIENTO Paraobtenerunaecuación que nospermita describir la condición de equilibrio de fase, partimos de la ecuación de Clausius, que plantea lo siguiente:
dP dT
=
ΔS ΔV
Esta ecuación nos indica que la pendiente de la curva de equilibrio entre las fases alfa y beta en el gráfico presión temperatura es el cociente entre el cambio de entropía y el cambio de volumen entre dos puntos muy próximos entre sí. De esta manera, podemos reemplazar ΔS, que pertenece a un cambio de fase, por su definición, de esta manera:
dP dT
=
ΔH T .ΔV
Si suponemos que una de lasfasesesvapor,el ΔV puede considerarse aproximadamente igual al volumen de éste debido a la gran diferencia que tiene con el volumen de la otra fase. Además, si consideramos esta fase como gas ideal se debe cumplir que P.V=R.T, de donde se obtiene que V=RT/P siendo V el volumen molar. Reemplazando en la ecuación, obtenemos:
dP dT
=
ΔH vap P . R.T T 1 dP P dT
1
=
=
ΔH vap .P
ΔH vap R.T 2
R.T 2
Despejando, se llega a la siguiente expresión:
d Ln(P ) dT
=
ΔH vap R.T 2
(Ecuación de Clausius-Clapeyron)
Esta última es aplicable siempre que una de las fases sea el vapor, debido a la suposición propuesta. Además, no se cumple a temperaturas cercanas a la temperatura crítica T c donde la densidad del gas es elevada, el vapor tiene un comportamiento muy lejano al ideal y el volumen del líquido no es despreciable comparado con el volumen del gas. Integrando:
lnP (T 2)
T2
ΔH vap dT
∫ d Ln(P ) = ∫
lnP (T 1)
R.T 2
T1
La tercera suposición que hacemos es considerar ΔHvap constante a lo largo de la línea de equilibrio, es decir independiente de la temperatura, por lo que la ecuación anterior será aproximadamente igual a:
T2
∫
ΔH vap dT
P (T 2)
= −
T1
ln ( P (T 1) )
R.T
2
≃
ΔH vap R
T2
∫
dT T2
−
1 T1 )
T1
ΔH vap 1 .( T R 2
(1)
Esta ecuación, permitedescribirla condiciónde equilibrio de fases del sistema, y obtener el valor de calor molar de vaporización de una sustancia.
2
DATOS Valores de presión de vapor de Ácido Acético en función de la temperatura: Presión en mm Hg
Temperatura en ºC
Presión en atm
Temperatura en K
1
-17.2
0.001315789474
255.8
10
17.5
0.01315789474
290.5
40
43
0.05263157895
316
100
63
0.1315789474
336
400
99
0.5263157895
372
760
118.1
1
391.1
1520
143.5
2
416.5
RESULTADOS En primer lugar mostramos un gráfico P vs T con los datos provistos por la cátedra donde se puede observar a partir de los puntos graficados, que a partir de su unión se podría trazar una línea de equilibrio entre ambas fases.
3
Mediante la utilización de los datos otorgadosporlacátedra, podemos armar una
gráfica de Ln(P) en función de 1/T que nos permita determinar el valor de la pendiente, mediante una aproximación por mínimos cuadrados que será Δ H vap . Podemos escribir, entonces, la ecuación de clausius clapeyron en forma lineal, obteniendo así:
Ln (P ) = −ΔH 1 + C (2) T R Por lo que tomando a 1/T como la variable independiente y a Ln (P) como la dependiente podemos graficar una recta mediante regresión lineal de los datos experimentales provistos por la cátedra, y cuya pendiente será relación el calor de vaporización del ácido acético.
4
−ΔH R
pudiendo obtener gracias a esta
De esta manera, obtenemos la siguiente gráfica:
(Gráfico 1) Donde la pendiente es -4873,7350, y que corresponde al valor de ΔH vap = 40520,233
J mol
-Un error relativo de 0, 044 (4, 4 %)
5
, por lo tanto:
En bibliografía pudimos encontrar que el valor es de 38800 J -Un error absoluto de − 1720, 233 mol
−ΔH R
J mol
lo cual nos da:
Una vez obtenida la pendiente de la ecuación, podemos evaluar qué tan bien se
comporta para valoresdentrodelrangoestudiado.Asícalculamos la presión mediante el modelo matemático hallado utilizando las temperaturas dadas. Usando la ecuación (1) con el ΔH vap calculado, e ingresando un par de datos presión temperatura (T1,P(T1)) conocidos y sabiendo que el valor de la constante de integración va a ser igual a 12,449, podemos calcular nuevamente las presiones para luego poder compararlas conlos datos experimentales provistos por lacátedra. Estose muestra en el siguiente gráfico:
(Gráfico 2)
6
Como se puede veren el gráfico 2, los valores obtenidos mediante la utilización de la ecuación 1 con el
ΔH vap calculado en el inciso b se aproximan a los valores
experimentales. Además se puede comprobar que las mediciones experimentales son validas gracias al cálculo del error absoluto y porcentual que nos va a dar la diferencia entre la presión experimental y la teórica. Presión en atm
Temperatura en K
Presión(teórica) en atm Error absoluto
Error porcentual
0.001315789474
255.8
0.001354026637 0.00003823716369
0.9717604051
0.01315789474
290.5
0.01318313657 0.00002524183425
0.9980852937
0.05263157895
316
0.05104886206
0.001582716887
1.03100396
0.1315789474
336
0.1278466615
0.003732285901
1.029193456
0.5263157895
372
0.5203788515
0.005936937943
1.011408876
1
391.1
0.9867206743
0.01327932566
1.013458039
2
416.5
2.109804612
0.1098046118
0.9479550802
Experimentalmente los valores tabulados pueden diferir de los teóricos por errores durante las mediciones. Estos errores pueden ser de lectura o de pequeñas variaciones en el sistema. De la misma manera, se puede extender la expresión matemática para rangos de temperaturas que se encuentre por fuera delexperimental.Y de esta manera verificar el comportamiento de la ecuación. En la siguiente gráfica se muestra el valor de la presión en un rango de 140 K y 800 K:
7
(Gráfico 3) Se puede ver que hay una diferencia de presiones cuando se va aumentando la temperatura. En la siguiente tabla se encuentran los valores de ΔP en cada rango de temperatura. Con esto podemos observar cómo a pesar de ser una buena aproximación la nuestra, su resultado posee cierto grado de error con losdatos experimentales, y este error seva agravandoamedidaquela temperatura aumenta. Esto es principalmente por considerar al ΔH
8
vap
como constante, cuando este varía en función de la temperatura.
Presión(teórica) en atm
Temperatura en K
9
Presión(exp) en atm
ΔP
140 0.0000000001938080544 0.0000000001925920859
0
160
0.0000000150392295
0
180
0.0000004437229057
0.0000004409389498 0.0000000027839559
200
0.000006653051077
0.000006611309258 0.0000000417418182
220
0.00006097168944
0.00006058914778 0.0000003825416561
240
0.0003862641228
0.0003838406682
0.000002423454534
255.8
0.001354026637
0.001315789474
0.00003823716369
290.5
0.01318313657
0.01315789474
0.00002524183425
316
0.05104886206
0.05263157895
-0.001582716887
336
0.1278466615
0.1315789474
-0.003732285901
372
0.5203788515
0.5263157895
-0.005936937943
391.1
0.9867206743
1
-0.01327932566
416.5
2.109804612
2
0.1098046118
420
2.325904621
2.204853101
0.1210515194
440
3.941532257
3.736395527
0.2051367301
460
6.379973304
6.047928105
0.3320451988
480
9.92071918
9.404396146
0.5163230338
500
14.89119353
14.11618256
0.7750109726
520
21.66445052
20.53692593
1.127524589
540
30.65527693
29.0598255
1.595451428
560
42.31500646
40.11272534
2.202281116
580
57.12538682
54.15230065
2.973086174
600
75.59183943
71.65766821
3.934171219
620
98.23642731
93.12372033
5.112706978
640
125.5908075
119.054444
6.5363635
660
158.189397
149.9564425
8.232954476
680
196.5629325
186.3328304
10.23010205
700
241.2325554
228.6776265
12.55492899
720
292.7045127
277.4707298
15.23378288
740
351.4655232
333.1735282
18.29199496
760
417.9788317
396.225157
21.75367476
780
492.6809454
467.0394051
25.64154027
800
575.9790278
546.0022455
29.97678229
0.00000001494487207
CONCLUSIÓN Utilizando los datos provistos por la cátedra pudimos observar cómo a partir de ciertos valores experimentales se puede aproximar unaecuaciónde equilibrio entre dos fases determinadas teniendo en cuenta la ecuación de Clausius-Clapeyron y ciertas aproximaciones. Esta expresión es suficientemente correcta para el rango de temperaturas dado, teniendo un error menor al 5% con lo encontrado en bibliografía. Podemos decir que la ecuación obtenida sólo es aplicable en un
intervalo de
temperatura y presión que se encuentra dentro del rango experimental dado. Es decir que es una ecuación aproximada, pues solo se verifica para un rango de datos y no para cualquierdato experimental.Estosedebe principalmente a la consideración que hicimos de tomar al ΔH
vap
como una constante, cuando en la realidad esto no es así, sino que
varía en función de la temperatura. Esta observación la pudimos hacer luego de comparar las presiones obtenidas teóricamente (a través de la ecuación calculada) y los datos experimentales como se pueden ver en las tablas detalladas más arriba en el informe.
REFERENCIAS 1. Libro de Química NIST, SRD 69, ACETIC ACID recuperado de https://webbook.nist.gov/cgi/cbook.cgi?ID=C64197&Mask=4
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